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Fehlerfunktion

aus Wikipedia, der freien Enzyklopädie

{{#if: behandelt die Gaußsche Fehlerfunktion, zur Fehlerfunktion in der Approximationstheorie, welche die Differenz zwischen einer Funktion und ihrer besten Approximation beschreibt, siehe Approximationstheorie und Verlustfunktion (Statistik). 

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Datei:Error function.svg
Graph der Fehlerfunktion

Als Fehlerfunktion oder Gaußsche Fehlerfunktion bezeichnet man in der Theorie der speziellen Funktionen die durch das Integral

<math>\operatorname{erf}(x) = \frac 2{\sqrt\pi} \int_0^x e^{-t^2}\,\mathrm dt</math>

definierte Funktion.<ref>Bronstein, Semendjajew, Taschenbuch der Mathematik, 6. Auflage, S. 782</ref> Damit ist die Fehlerfunktion eine Stammfunktion von <math>\tfrac 2{\sqrt\pi} e^{-t^2}</math>, und zwar die einzige ungerade (gerade Funktionen mit Stammfunktion besitzen genau eine ungerade solche).

Für ein reelles Argument <math>x</math> ist <math>\operatorname{erf}</math> eine reellwertige Funktion; zur Verallgemeinerung auf komplexe Argumente siehe unten.

Die Fehlerfunktion ist eine Sigmoidfunktion, findet Anwendung in der Statistik und in der Theorie der partiellen Differentialgleichungen und hängt eng mit dem Fehlerintegral zusammen.

Bezeichnungen

Die Bezeichnung <math>\textrm{erf}(x)</math> kommt von error function.

Taylor-Reihe

Der Integrand der Fehlerfunktion hat folgende Reihendarstellung:

<math>e^{-t^2} = \sum_{n=0}^\infty \frac{(-1)^n}{n!} \cdot t^{2n}</math>

Auf Kreisschreiben <math>\overline{D_r(0)} \subset \mathbb{C}</math> konvergieren die Taylorsummen <math>\textstyle f_{_N}(t) = \sum_{n=0}^N \frac{(-1)^n}{n!} \cdot t^{2n}</math> gleichmäßig gegen den Integranden <math>e^{-t^2}</math> der Fehlerfunktion. Daher kann man die Stammfunktion auf <math>\overline{D_r(0)}</math> bilden und mit dem Identitätssatz kann man die Stammfunktion des Integranden als ganze Funktion auf <math>\mathbb{C}</math> erweitern. Dies liefert eine Stammfunktion von <math>e^{-t^2}</math>:

<math>F(x) = \sum_{n=0}^\infty \frac{(-1)^n}{n!\cdot (2n+1)} \cdot x^{2n+1}</math>

Mit <math>F(0)=0</math> kann man diese Potenzreihendarstellung für <math>\operatorname{erf}(x)</math> verwenden.

<math>\operatorname{erf}(x) = \frac 2{\sqrt\pi} \sum_{n=0}^\infty \frac{(-1)^n}{n!\cdot (2n+1)} \cdot x^{2n+1} </math>

Komplementäre Fehlerfunktion

Die komplementäre (bzw. konjugierte) Fehlerfunktion <math>\operatorname{erfc}(x)</math> ist gegeben durch

<math>
\begin{array}{rcl}
 \operatorname{erfc}(x)
  & = &
   1 - \operatorname{erf}(x)

\\ 

  & = &
  \displaystyle
     \frac 2{\sqrt\pi} \int_x^\infty e^{-t^2}\,\mathrm dt. 
\end{array}

</math>

Punktsymmetrie des Graphen

Die Punktsymmetrie des Graphen der Fehlerfunktion ergibt sich direkt über die ungeraden Exponenten mit <math>F(-x)=-F(x)</math>. Daher erfüllt sowohl <math>\operatorname{erf}</math> als auch <math>\operatorname{erfc}</math> die folgende Eigenschaften:

<math>

\operatorname{erf}(-x) = -\operatorname{erf}(x) \quad \operatorname{erfc}(-x) = -\operatorname{erfc}(x) </math>

Verallgemeinerte Fehlerfunktion

Die verallgemeinerte Fehlerfunktion <math>\operatorname{erf}(a,b)</math> wird durch das Integral

<math>\operatorname{erf}(a,b) = \frac 2{\sqrt\pi} \int_a^b e^{-t^2}\,\mathrm dt = \frac 2{\sqrt\pi} \cdot (F(b)-F(a))</math>

definiert.

Eigenschaften

Es gilt:

<math>\operatorname{erf}(a,b)=\operatorname{erf}(b)-\operatorname{erf}(a)</math>

Die Fehlerfunktion ist ungerade:

<math>\operatorname{erf} (-x) = -\operatorname{erf} (x)</math>

Das uneigentliche Integral von <math>-\infin</math> bis <math>+\infin</math> ist

<math>\frac 2{\sqrt\pi} \int_{- \infty}^{+ \infty} e^{-t^2}\,\mathrm dt = 2</math>

Außerdem gilt:

<math> \operatorname{erf}(x)^2 = \frac{4}{\pi} \int_{0}^{1} \frac{1-\exp[-x^2(y^2+1)]}{y^2+1} \mathrm{d}y </math>

Verwendung

Verwandtschaft mit der Normalverteilung

Die Fehlerfunktion hat eine gewisse Ähnlichkeit mit der Verteilungsfunktion der Normalverteilung. Sie hat jedoch eine Zielmenge von <math>(-1,1)</math>, während eine Verteilungsfunktion zwingend Werte aus dem Bereich <math>[0,1]</math> annehmen muss.

Es gilt für die Standardnormalverteilung

<math>
\begin{array}{rcl}
 \Phi(x) 
 & = &

\frac 12\left(1+\operatorname{erf}\left(\frac x{\sqrt 2}\right)\right) \\ 

 & = &  
 \displaystyle
  \frac{1}{2} +
  \frac{1}{\sqrt{2\pi}}\cdot 
   
   \sum_{n=0}^\infty 
 \frac{1}{n!\cdot (2n+1)} \cdot \left(\frac{-1}{2}\right)^n
   \cdot 
  x^{2n+1}
\end{array}

</math> bzw. für die Verteilungsfunktion <math>F</math> einer beliebigen Normalverteilung mit Standardabweichung <math>\sigma</math> und Erwartungswert <math>\mu</math>

<math>F(x) = \frac 12\left(1+\operatorname{erf}\left(\frac{x-\mu}{\sigma\sqrt 2}\right)\right).</math>

Messreihe - Messfehler

Falls die Abweichungen der einzelnen Ergebnisse einer Messreihe vom gemeinsamen Mittelwert durch eine Normalverteilung mit Standardabweichung <math>\sigma</math> und Erwartungswert 0 beschrieben werden können, dann ist <math>\textstyle \operatorname{erf}\left(\frac a{\sigma \sqrt 2}\right)</math> die Wahrscheinlichkeit, mit der der Messfehler einer einzelnen Messung zwischen <math>-a</math> und <math>+a</math> liegt (für positives <math>a</math>).

Pseudozufallszahlen

Die Fehlerfunktion kann verwendet werden, um mit Hilfe der Inversionsmethode normalverteilte Pseudozufallszahlen zu generieren.<ref>Für eine konkrete Implementierung siehe z. B. Peter John Acklam: <templatestyles src="Webarchiv/styles.css" />{{#if:20070505093933 

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            }} 
       }}
  }}</ref>

Wärmeleitungsgleichung

Die Fehlerfunktion und die komplementäre Fehlerfunktion kommen beispielsweise in Lösungen der Wärmeleitungsgleichung vor, wenn Randwertbedingungen durch die Heaviside-Funktion vorgegeben sind.

Numerische Berechnung

Die Fehlerfunktion ist wie die Verteilungsfunktion der Normalverteilung nicht durch eine geschlossene Funktion darstellbar und muss numerisch bestimmt werden.

Für kleine reelle Werte erfolgt die Berechnung mit der Reihenentwicklung

<math>\operatorname{erf}(x)

= \frac {2}{\sqrt{\pi}}\sum_{n=0}^\infty\frac{(-1)^n x^{2n+1}}{(2n+1)n!} = \frac {2}{\sqrt{\pi}}\left( 

  x - \frac{x^3}{3} + \frac{x^5}{10} - \frac{x^7}{42} + \frac{x^9}{216} - \dotsb \right),</math>

für große reelle Werte mit der Kettenbruchentwicklung

<math>\operatorname{erf}(x)

= 1 - \frac{1}{\sqrt\pi}\cdot\frac{e^{-x^2}}{x + \frac 1{2x + \frac 2{x + \frac 3{2x + \frac 4{x + \dotsb}}}}}.</math>

Für den kompletten Wertebereich gibt es folgende Approximation mit einem maximalen Fehler von <math>1{,}2\cdot10^{-7}</math>:<ref>Numerical Recipes in Fortran 77: The Art of Scientific Computing. Cambridge University Press, 1992, ISBN 0-521-43064-X, S. 214.</ref>

<math>\operatorname{erf}(x)\approx\begin{cases}

1-\tau(x)\text{,} & \text{falls }x\ge 0 \text{,} \\ \tau(-x)-1 & \text{sonst,} \end{cases}</math> mit

<math>\begin{array}{rcl}

\tau(x) & = & t\cdot\exp\bigl(-x^{2}-1{,}26551223+1{,}00002368\cdot t+0{,}37409196\cdot t^{2}+0{,}09678418\cdot t^{3}\\ 

&  & \qquad-0{,}18628806\cdot t^{4}+0{,}27886807\cdot t^{5}-1{,}13520398\cdot t^{6}+1{,}48851587\cdot t^7\\
&  & \qquad-0{,}82215223\cdot t^{8}+0{,}17087277\cdot t^{9}\bigr)

\end{array}</math> und

<math>t=\frac{1}{1+0{,}5\,|x|}.</math>

Eine für alle reellen Werte von <math>x</math> schnell konvergierende Entwicklung<ref>H. M. Schöpf, P. H. Supancic: On Bürmann’s Theorem and Its Application to Problems of Linear and Nonlinear Heat Transfer and Diffusion. In: The Mathematica Journal, 2014. doi:10.3888/tmj.16-11.</ref> erhält man unter Verwendung des Theorems von Heinrich H. Bürmann:<ref>{{ #if:Moritz Cantor|Moritz Cantor: |}}{{ #if:ADB:Bürmann, Heinrich|{{ #if:Bürmann, Heinrich|Bürmann, Heinrich|Fehlerfunktion }}|{{#ifeq: {{#switch: 47 | 1=08359 | 2=08360 | 3=08361 | 4=08362 | 5=08363 | 6=08364 | 7=08365 | 8=08366 | 9=08367 | 10=08368 | 11=08369 | 12=08370 | 13=08371 | 14=08372 | 15=08373 | 16=08374 | 17=08375 | 18=08376 | 19=08377 | 20=08378 | 21=08379 | 22=08380 | 23=08381 | 24=08382 | 25=08383 | 26=08384 | 27=08385 | 28=08386 | 29=08387 | 30=08388 | 31=08389 | 32=08390 | 33=08391 | 34=08392 | 35=08393 | 36=08394 | 37=08395 | 38=08396 | 39=08397 | 40=08398 | 41=08399 | 42=08400 | 43=08401 | 44=08402 | 45=08403 | 46=08404 | 47=08405 | 48=08406 | 49=08407 | 50=08408 | 51=08409 | 52=08410 | 53=08411 | 54=08412 | 55=08413 | 56=00000 | #default = 0 }} | 0 | {{ #if:Bürmann, Heinrich|Bürmann, Heinrich|Fehlerfunktion }} | [https://daten.digitale-sammlungen.de/~db/bsb000{{#switch: 47 | 1=08359 | 2=08360 | 3=08361 | 4=08362 | 5=08363 | 6=08364 | 7=08365 | 8=08366 | 9=08367 | 10=08368 | 11=08369 | 12=08370 | 13=08371 | 14=08372 | 15=08373 | 16=08374 | 17=08375 | 18=08376 | 19=08377 | 20=08378 | 21=08379 | 22=08380 | 23=08381 | 24=08382 | 25=08383 | 26=08384 | 27=08385 | 28=08386 | 29=08387 | 30=08388 | 31=08389 | 32=08390 | 33=08391 | 34=08392 | 35=08393 | 36=08394 | 37=08395 | 38=08396 | 39=08397 | 40=08398 | 41=08399 | 42=08400 | 43=08401 | 44=08402 | 45=08403 | 46=08404 | 47=08405 | 48=08406 | 49=08407 | 50=08408 | 51=08409 | 52=08410 | 53=08411 | 54=08412 | 55=08413 | 56=00000 | #default = 0 }}/images/index.html?seite={{#switch: 47 | 1={{ #expr: 392 + 16 }} | 2={{ #expr: 392 + 2 }} | 3={{ #expr: 392 + 2 }} | 4={{ #expr: 392 + 2 }} | 5={{ #expr: 392 + 2 }} | 6={{ #expr: 392 + 2 }} | 7={{ #expr: 392 + 2 }} | 8={{ #expr: 392 + 2 }} | 9={{#switch: 392 | 448a=451 | 448b=452 | 448c=453 | 448d=454 | 448e=455 | 448f=456 | 448g=457 | 448h=458 | 448i=459 | 448k=460 | 448l=461 | 448m=462 | 448n=463 | 448o=464 | 448p=465 | 448q=466 | 448r=467 | 448s=468 | 448t=469 | 448u=470 | #default = {{ #ifexpr: 392 < 449 | {{ #expr: 392 + 2 }} | {{ #expr: 392 + 22 }} }} }} | 10={{ #expr: 392 + 2 }} | 11={{ #expr: 392 + 2 }} | 12={{ #expr: 392 + 2 }} | 13={{ #expr: 392 + 2 }} | 14={{ #expr: 392 + 2 }} | 15={{ #expr: 392 + 2 }} | 16={{ #expr: 392 + 2 }} | 17={{ #expr: 392 + 2 }} | 18={{ #expr: 392 + 2 }} | 19={{ #expr: 392 + 2 }} | 20={{ #expr: 392 + 2 }} | 21={{ #expr: 392 + 2 }} | 22={{ #expr: 392 + 2 }} | 23={{ #expr: 392 + 2 }} | 24={{ #expr: 392 + 2 }} | 25={{ #expr: 392 + 2 }} | 26={{ #expr: 392 + 2 }} | 27={{ #expr: 392 + 2 }} | 28={{ #expr: 392 + 2 }} | 29={{ #expr: 392 + 2 }} | 30={{ #expr: 392 + 2 }} | 31={{ #expr: 392 + 2 }} | 32={{ #expr: 392 + 2 }} | 33={{ #expr: 392 + 2 }} | 34={{ #expr: 392 + 2 }} | 35={{ #expr: 392 + 2 }} | 36={{ #expr: 392 + 2 }} | 37={{ #expr: 392 + 2 }} | 38={{ #expr: 392 + 2 }} | 39={{ #expr: 392 + 2 }} | 40={{ #expr: 392 + 2 }} | 41={{ #expr: 392 + 2 }} | 42={{ #expr: 392 + 2 }} | 43={{ #expr: 392 + 2 }} | 44={{ #expr: 392 + 2 }} | 45={{ #expr: 392 + 6 }} | 46={{ #expr: 392 + 2 }} | 47={{ #expr: 392 + 2 }} | 48={{ #expr: 392 + 2 }} | 49={{ #expr: 392 + 2 }} | 50={{ #expr: 392 + 2 }} | 51={{ #expr: 392 + 2 }} | 52={{ #expr: 392 + 2 }} | 53={{ #expr: 392 + 2 }} | 54={{ #expr: 392 + 2 }} | 55={{ #expr: 392 + 3 }} | 56=392 | #default = 392 }} {{ #if:Bürmann, Heinrich|Bürmann, Heinrich|Fehlerfunktion }}] }} }}{{#ifeq:Vorlage:Str rightc|.||.}} In: Allgemeine Deutsche Biographie (ADB). Band 47, Duncker & Humblot, Leipzig {{#switch: 47 | 1=1875 | 2=1875 | 3=1876 | 4=1876 | 5=1877 | 6=1877 | 7=1877 | 8=1878 | 9=1879 | 10=1879 | 11=1880 | 12=1880 | 13=1881 | 14=1881 | 15=1882 | 16=1882 | 17=1883 | 18=1883 | 19=1884 | 20=1884 | 21=1885 | 22=1885 | 23=1886 | 24=1887 | 25=1887 | 26=1888 | 27=1888 | 28=1889 | 29=1889 | 30=1890 | 31=1890 | 32=1891 | 33=1891 | 34=1892 | 35=1893 | 36=1893 | 37=1894 | 38=1894 | 39=1895 | 40=1896 | 41=1896 | 42=1897 | 43=1898 | 44=1898 | 45=1900 | 46=1902 | 47=1903 | 48=1904 | 49=1904 | 50=1905 | 51=1906 | 52=1906 | 53=1907 | 54=1908 | 55=1910 | 56=1912 | #default = Vorlage:ADB – bitte Band und Seitenzahlen korrekt angeben{{#ifeq:0|0|}} }}, S. 392{{ #if:394 | {{ #ifexpr: {{#switch: 47 | 1={{ #expr: 392 + 16 }} | 2={{ #expr: 392 + 2 }} | 3={{ #expr: 392 + 2 }} | 4={{ #expr: 392 + 2 }} | 5={{ #expr: 392 + 2 }} | 6={{ #expr: 392 + 2 }} | 7={{ #expr: 392 + 2 }} | 8={{ #expr: 392 + 2 }} | 9={{#switch: 392 | 448a=451 | 448b=452 | 448c=453 | 448d=454 | 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W. Weisstein: Bürmann’s Theorem. mathworld</ref>

<math>\begin{align}\operatorname{erf}(x)&=\frac{2 }{\sqrt{\pi}}\sgn(x)\sqrt{1-e^{-x^2}}\left(1-\frac{1}{12}\left(1-e^{-x^2}\right)-\frac{7}{480}\left(1-e^{-x^2}\right)^2-\frac{5}{896}\left(1-e^{-x^2}\right)^3-\frac{787}{276 480}\left(1-e^{-x^2}\right)^4-\ \cdots\right) \\

&=\frac{2 }{\sqrt{\pi}}\sgn(x)\sqrt{1-e^{-x^2}}\left(\frac{\sqrt{\pi }}{2}+\sum_{k=1}^\infty c_k e^{-k \, x^2}\right)\end{align}</math> Durch geeignete Wahl von <math>c_{1}</math> und <math>c_{2}</math> ergibt sich daraus eine Näherung, deren größter relativer Fehler bei <math>\textstyle x=\pm 1{,}3796 </math> kleiner als <math>\textstyle 3{,}6127\cdot10^{-3}</math> ist:

<math>\operatorname{erf}(x)\approx \frac{2 }{\sqrt{\pi}}\sgn(x)\sqrt{1-e^{-x^2}}\left(\frac{\sqrt{\pi }}{2}+\frac{31}{200}\,e^{-x^2}-\frac{341}{8000}\,e^{-2\,x^2}\right)</math>

Wertetabelle

<math>x</math> <math>\operatorname{erf}(x)</math> <math>\operatorname{erfc}(x)</math> <math>x</math> <math>\operatorname{erf}(x)</math> <math>\operatorname{erfc}(x)</math>
0,00 0,0000000 1,0000000 1,30 0,9340079 0,0659921
0,05 0,0563720 0,9436280 1,40 0,9522851 0,0477149
0,10 0,1124629 0,8875371 1,50 0,9661051 0,0338949
0,15 0,1679960 0,8320040 1,60 0,9763484 0,0236516
0,20 0,2227026 0,7772974 1,70 0,9837905 0,0162095
0,25 0,2763264 0,7236736 1,80 0,9890905 0,0109095
0,30 0,3286268 0,6713732 1,90 0,9927904 0,0072096
0,35 0,3793821 0,6206179 2,00 0,9953223 0,0046777
0,40 0,4283924 0,5716076 2,10 0,9970205 0,0029795
0,45 0,4754817 0,5245183 2,20 0,9981372 0,0018628
0,50 0,5204999 0,4795001 2,30 0,9988568 0,0011432
0,55 0,5633234 0,4366766 2,40 0,9993115 0,0006885
0,60 0,6038561 0,3961439 2,50 0,9995930 0,0004070
0,65 0,6420293 0,3579707 2,60 0,9997640 0,0002360
0,70 0,6778012 0,3221988 2,70 0,9998657 0,0001343
0,75 0,7111556 0,2888444 2,80 0,9999250 0,0000750
0,80 0,7421010 0,2578990 2,90 0,9999589 0,0000411
0,85 0,7706681 0,2293319 3,00 0,9999779 0,0000221
0,90 0,7969082 0,2030918 3,10 0,9999884 0,0000116
0,95 0,8208908 0,1791092 3,20 0,9999940 0,0000060
1,00 0,8427008 0,1572992 3,30 0,9999969 0,0000031
1,10 0,8802051 0,1197949 3,40 0,9999985 0,0000015
1,20 0,9103140 0,0896860 3,50 0,9999993 0,0000007

Komplexe Fehlerfunktion

Datei:Erf(z).png
Die komplexe Fehlerfunktion <math>\operatorname{erf}(z)</math> im Bereich <math>-3 < \operatorname{Im}(z) < 3</math> und <math>-3 < \operatorname{Re}(z) < 3</math>. Der Farbton gibt den Winkel an, die Helligkeit den Betrag der komplexen Zahl.

Die Definitionsgleichung der Fehlerfunktion kann auf komplexe Argumente <math>z</math> ausgeweitet werden:

<math>\operatorname{erf}(z) = \frac 2{\sqrt\pi} \int_0^z e^{-\tau^2}\,\mathrm d\tau</math>

In diesem Fall ist <math> \operatorname{erf} </math> eine komplexwertige Funktion. Unter komplexer Konjugation gilt

<math>\operatorname{erf} (z^{*}) = \operatorname{erf}(z)^{*} </math>.

Imaginäre Fehlerfunktion

Die imaginäre Fehlerfunktion <math>\operatorname{erfi}(x)</math> ist gegeben durch

<math>\operatorname{erfi}(x) = \frac{\operatorname{erf}(\mathrm ix)}{\mathrm i}</math>

mit der Reihenentwicklung

<math>\operatorname{erfi}(x)

= \frac {2}{\sqrt{\pi}}\sum_{n=0}^\infty\frac{x^{2n+1}}{n!(2n+1)} = \frac {2}{\sqrt{\pi}}\left( 

  x + \frac{x^3}{3} + \frac{x^5}{10} + \frac{x^7}{42} + \frac{x^9}{216} + \dotsb \right)</math>.

Zur Berechnung können <math>\operatorname{erf, erfi, erfc}</math> und weitere verwandte Funktionen auch durch die Faddeeva-Funktion <math>w(z)</math> ausgedrückt werden. Die Faddeeva-Funktion ist eine skalierte komplexe komplementäre Fehlerfunktion und auch als relativistische Plasma-Dispersions-Funktion bekannt. Sie ist mit den Dawson-Integralen und dem Voigt-Profil verwandt. Eine numerische Implementierung von Steven G. Johnson steht als C-Bibliothek libcerf zur Verfügung.<ref>Steven G. Johnson, Joachim Wuttke: libcerf.</ref>

Literatur

Einzelnachweise

<references />

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