Primonengas

Das Primonengas ist ein Beispielmodell, das einzelne Konzepte aus der Quantenphysik, der Physik der Wärme und der Zahlentheorie verbindet. Es besteht aus hypothetischen Teilchen, den Primonen, die so heißen, weil ihre Energie von Primzahlen bestimmt wird.

Übersicht

Die Idee des Primonengases geht zurück auf Bernard Julia.<ref>Bernard L. Julia: Statistical theory of numbers. In: J. M. Luck, P. Moussa, M. Waldschmidt (Hrsg.): Number Theory and Physics. Proceedings of the Winter School, Les Houches, France, March 7-16, 1989' (Springer Proceedings in Physics, Vol. 47) Springer, Berlin 1990, ISBN 0387521291, S. 276–293.</ref>

Primonen sind Bosonen und wechselwirken nicht miteinander, beispielsweise stoßen sie nicht miteinander zusammen.

Quantentheoretische Beschreibung

Einzelnes Primon

Die Eigenzustände der einzelnen Teilchen haben Energien, die proportional zu den Logarithmen <math>\log p</math> der Primzahlen sind:

<math>H |p\rangle = E_p |p\rangle</math>

mit

Bei dieser „Nummerierung“ der Eigenzustände mit einer Teilmenge der natürlichen Zahlen werden keine Eigenzustände „weggelassen“; sie ist lediglich eine praktische Namensgebung.

Vielteilchensystem

Ein Eigenzustand eines Systems aus beliebig vielen Primonen kann, da es sich um Bosonen handelt, so beschrieben werden: im Zustand zur Primzahl <math>p</math> befinden sich <math>k_p</math> Teilchen (Fockraum).

Dies ist analog zur Primfaktorzerlegung einer natürlichen Zahl <math>n</math>, bei der der Primfaktor <math>p</math> in der <math>k_p</math>-ten Potenz auftritt. Da jede natürliche Zahl eine eindeutige Primfaktorzerlegung hat (Fundamentalsatz der Arithmetik), entspricht jede natürliche Zahl <math>n</math> einem Zustand des Primonengases und umgekehrt. Die Zahl <math>n</math> enthält dabei die gesamte Information über die Besetzungszahlen der Einteilchenzustände (sie ist aber nicht die Gesamtzahl der Primonen). Es liegt daher nahe, den Zustand durch diese Zahl <math>n</math> zu benennen.

<math>|n\rangle = |k_2, k_3, k_5, k_7, k_{11} \ldots, k_p \ldots\rangle</math>

mit

<math>n = 2^{k_2} \cdot 3^{k_3} \cdot 5^{k_5} \cdot 7^{k_7} \cdot 11^{k_{11}} \ldots p^{k_p} \ldots</math>

Die Energie des Vielteilchenzustandes ist

Beispiele

Der Zustand <math>|1\rangle</math> enthält keine Primonen und hat die Gesamtenergie 0.
Der Zustand <math>|256\rangle</math> enthält acht Teilchen im Zustand 2 (dem niedrigsten Einteilchenzustand) und hat die Energie <math>\log(256) E_0</math>.
Der Zustand <math>|360\rangle</math> enthält drei Teilchen im Zustand 2, zwei Teilchen im Zustand 3 und ein Teilchen im Zustand 5. Die Gesamtenergie ist <math>\log(360) E_0</math>.

Thermodynamische Beschreibung

Die kanonische Zustandssumme <math>Z</math> ist gleich der Riemannschen Zeta-Funktion:

<math>Z(T) := \sum_{n=1}^\infty \exp \left(\frac{-E(n)}{k_\mathrm B T}\right) = \sum_{n=1}^\infty \exp \left(\frac{-E_0 \log n}{k_\mathrm B T}\right) = \sum_{n=1}^\infty \frac{1}{n^s} = \zeta (s) </math>

Dabei ist <math>s=E_0/k_\mathrm BT</math>, <math>k_\mathrm B</math> die Boltzmann-Konstante und <math>T</math> die Temperatur in Kelvin. Die Divergenz der Zeta-Funktion bei <math>s=1</math> entspricht der Divergenz der Zustandssumme bei der Hagedorn-Temperatur <math>T=E_0/k_\mathrm B</math>.

Fermionen

Man kann alternativ auch fermionische Primonen betrachten.

Dabei kann jeder Einteilchenzustand nur einmal besetzt sein. Auch dies führt zu einer interessanten zahlentheoretischen Aussage: die Zahlen <math>n</math> müssen dann nämlich quadratfrei sein.

Einzelnachweise

Weblinks

John Baez: This Week's Finds in Mathematical Physics, Week 199. 8. Dezember 2003 (engl.)