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2026-04-20T08:28:54Z

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Der '''Phasenraum''' beschreibt die Menge aller möglichen [[Zustand (Physik)|Zustände]] eines [[Dynamisches System|dynamischen Systems]]. Ein Zustand wird durch einen Punkt im Phasenraum eindeutig abgebildet. In der [[Mechanik]] besteht er aus [[Generalisierte Koordinate|verallgemeinerten Koordinaten]] ([[Konfigurationsraum]]) und zugehörigen verallgemeinerten Geschwindigkeiten (siehe [[Prinzip der virtuellen Leistung]]).

== Phasenraum ==
Einen <math>2n</math>-dimensionalen Raum <math>M</math> mit [[Generalisierte Koordinate|generalisierten Koordinaten]] <math>q_1,\dots,q_n</math> und [[Generalisierter Impuls|generalisierten Impulsen]] <math>p_1,\dots,p_n</math> nennt man '''Phasenraum'''.<ref>{{Literatur| Autor=[[Wladimir Igorewitsch Arnold]] |Datum=1989 |Titel=Mathematical Methods of Classical Mechanics |Ort=Ägypten |Hrsg=Springer |Seiten=68}}</ref> Bei einem System mit <math>n</math> [[Freiheitsgrad]]en ergibt sich dadurch ein <math>2n</math>-dimensionaler Phasenraum.

Beispielsweise hat ein Gasteilchen im dreidimensionalen Raum <math>n =3</math> Freiheitsgrade, mit den zugehörigen Impulsen sind das <math>6</math> Phasenraumkoordinaten. Ein System (Gas) von <math>N</math> Teilchen hat einen <math>6N</math>-dimensionalen Phasenraum. Es werden aber auch Phasenräume in anderen Anwendungen außerhalb der Mechanik untersucht.

Die zeitliche Entwicklung eines Punktes im Phasenraum wird durch Differentialgleichungen beschrieben und durch [[Trajektorie (Mathematik)|Trajektorien]] (Bahnkurven, Orbit) im Phasenraum dargestellt. Diese sind durch Differentialgleichungen erster Ordnung in der Zeit beschrieben und durch einen Anfangspunkt eindeutig festgelegt (ist die Differentialgleichung zeitunabhängig, sind dies [[autonome Differentialgleichung]]en). Dementsprechend kreuzen sich zwei Trajektorien im Phasenraum auch nicht,<ref>Es kann allerdings der Fall auftreten, dass im Phasenraumporträt zwei Kurven einander schneiden wie die Separatrix beim Pendel, der Kreuzungspunkt wird aber bei der Bewegung auf Trajektorien des Systems nicht erreicht.</ref> da an einem Kreuzungspunkt der weitere Verlauf nicht eindeutig ist. Geschlossene Kurven beschreiben [[Schwingung|oszillierende]] (periodische) Systeme.
[[Datei:Pendulum phase portrait illustration.svg|mini|Konstruktion eines Phasen(raum)porträts für ein [[mathematisches Pendel]]]]
Für Systeme mit bis zu drei Variablen kann der Phasenraum graphisch dargestellt werden. Insbesondere für zwei Variablen kann man so die Bewegung (Trajektorien, Phasenraumfluss als [[Vektorfeld]]) in einem ''Phasenraumporträt'' oder ''Phasenporträt'' anschaulich darstellen und qualitativ analysieren (''Phasenraumanalyse,'' [[#Nullkline|Nullklinen]] und [[Kritischer Punkt (Dynamik)|Fixpunkte]]).

=== Mathematische Formalisierung ===
In der [[Hamiltonsche Mechanik|hamiltonschen Mechanik]] ist der Phasenraum eine [[symplektische Mannigfaltigkeit]] <math>(M,\omega)</math> und die hamiltonsche Mechanik nach den Worten von [[Wladimir Arnold]] ''ist die Geometrie des Phasenraums''<ref>Arnold: ''Mathematical methods of classical mechanics.'' Springer, 1989, S. 161.</ref>. Der Standardphasenraum ist <math>(\mathbb{R}^{2n},\omega)</math> mit der nicht-ausgearteten, [[Differentialform#Exakte und geschlossene Formen|geschlossenen]] [[Differentialform]] vom Grad <math>2</math>
:<math>\omega=\sum\limits_{i=1}^n dp_i\wedge dq_i</math>.
Da die Impulse als Ableitungen der [[Hamilton-Funktion|Hamiltonfunktion]] nach den generalisierten Koordinaten definiert sind, ist der Phasenraum dort ein [[Kotangentialbündel]] <math>M=T^* Q</math> über dem [[Konfigurationsraum]] <math>Q</math>. Anschaulich ist der Phasenraum also die Menge aller [[Lineares Funktional|linearen Funktionale]], die auf den Vektoren der [[Tangentialraum|Tangentialräume]] an allen Punkte <math>p\in Q</math>, des Konfigurationsraums wirken, das heißt
:<math>T^*Q=\bigsqcup_{p\in M}T_p^*Q=\{(p,f_p)\mid p\in Q,\;f_p\colon T_pQ\to \mathbb{R}\;\text{linear}\}.</math>

Ein dynamisches System, dessen Trajektorien den gesamten Phasenraum ausfüllen, also jedem Punkt im Phasenraum beliebig nahekommen, nennt man [[Ergodizität|ergodisch]], siehe auch [[Ergodenhypothese]]. Bei konservativen mechanischen Systemen (abgeschlossenen Systemen) ist nach dem Satz von Liouville das Phasenraumvolumen benachbarter Trajektorien zeitlich konstant, bei [[Dissipatives System|dissipativen Systemen]] nimmt es ab (offene Systeme).

In der [[Quantenmechanik]] drückt die [[Heisenbergsche Unschärferelation]] eine ''[[Quantisierung (Physik)|Quantisierung]]'' des Phasenraums aus. In der älteren Quantentheorie erfolgt dies durch die [[Bohr-sommerfeldsches Atommodell|Bohr-Sommerfeld-Quantisierung]]. Übergänge von Verteilungsfunktionen vom klassischen zum quantenmechanischen Phasenraum (und umgekehrt) liefern die [[Wigner-Funktion]] und [[Weyl-Quantisierung]].

=== Historisches ===
Der historische Ursprung der Verwendung von Phasenräumen wird häufig auf [[Joseph Liouville]] zurückgeführt wegen des [[Satz von Liouville (Physik)|Satzes von Liouville]] (1838), dass bei [[Konservative Kraft|konservativen]] Systemen (mit [[Energieerhaltungssatz|Energieerhaltung]]) das Phasenraumvolumen benachbarter Trajektorien zeitlich konstant ist. Liouville hatte aber kein mechanisches System im Auge, sondern bewies den Satz für allgemeine gewöhnliche Differentialgleichungen erster Ordnung; die Verbindung zur Mechanik schlug erst [[Carl Gustav Jacobi]] vor.<ref>David Nolte: ''The tangled tale of phase space.'' In: ''Physics Today.'' April 2010, S. 33.</ref> Das Phasenraumkonzept entstand erst, nachdem im weiteren Verlauf des 19. Jahrhunderts die Mathematiker zur Betrachtung höherdimensionaler Räume übergingen. Die erste Verwendung des Phasenraums im heutigen Sinn war bei [[Ludwig Boltzmann]] 1872<ref>{{Literatur |Autor = Ludwig Boltzmann |Titel = Weitere Studien über das Wärmegleichgewicht unter Gasmolekülen |Sammelwerk = Sitz.-Ber. Akad. Wiss. Wien (II) |Datum = 1872 | Band = 66 |Seiten = 275–370}}</ref> im Rahmen seiner Untersuchungen der [[Statistische Mechanik|statistischen Mechanik]], was 1879 von [[James Clerk Maxwell]] übernommen wurde.<ref>{{Literatur |Autor = James Clerk Maxwell |Titel = On Boltzmann’s Theorem on the average Distribution of Energy in a System of Material Points |Sammelwerk = Transactions of the Cambridge Philosophical Society |Band = 12 |Datum = 1879 |Nummer = |Seiten = 547–570|Online=https://babel.hathitrust.org/cgi/pt?id=mdp.39015027059636&view=1up&seq=583}}</ref> Das Konzept fand dann Verwendung in den Vorlesungen von Boltzmann und [[Josiah Willard Gibbs]] zur statistischen Mechanik, im Artikel zur statistischen Mechanik in der [[Enzyklopädie der mathematischen Wissenschaften]] von 1911 von [[Paul Ehrenfest|Paul]] und [[Tatjana Ehrenfest]] (die die Bezeichnung <math>\Gamma</math> für den Phasenraum einführten) und in der qualitativen Theorie der Differentialgleichungen durch [[Henri Poincaré]].

== Beispiel einer Phasenraumanalyse ==
[[Datei:Phasenportraet mit vektorfeld.svg|mini|Phasenporträt des gedämpften Feder-Masse-Schwingers mit [[Vektorfeld]] und Trajektorie]]
[[Datei:Van der pols equation phase portrait.jpg|mini|Phasenporträt des [[Van-der-Pol-System|Van-der-Pol-Oszillators]] mit Vektorfeld und typischen Trajektorien]]
[[Datei:Pendel separatrix.svg|mini|Phasenraum eines [[Mathematisches Pendel|ebenen Pendels]] mit dem Winkel <math>\theta</math> auf der x-Achse und der Winkelgeschwindigkeit <math>\omega=\dot \theta</math> auf der y-Achse. Der Phasenraum ist bezüglich des Winkels <math>\theta</math> periodisch mit Periode <math>2\pi</math>. Der Fixpunkt <math>x_1</math> ist stabil, der Fixpunkt <math>x_2</math> instabil. Die Separatrix, die den Bereich der „hin und her“-Pendelbewegungen (kreisförmige Bewegung um den stabilen Fixpunkt) von dem oberen und unteren Bereich der kontinuierlichen Rechts- bzw. Linksdrehungen trennt, ist als rote Linie eingezeichnet.]]

Das Phasenraumporträt gibt eine Möglichkeit, die zeitlichen Entwicklungen dynamischer Systeme graphisch zu analysieren. Dazu werden nur die dynamischen Gleichungen des Systems benötigt, eine explizite Darstellung der [[Zeitentwicklung]], etwa durch analytisches Lösen einer Differentialgleichung, ist nicht nötig.

Als Beispiel folgen einige Elemente der Phasenraumanalyse in einem zweidimensionalen System <math>{x, y}</math>, das durch die Differentialgleichungen (<math>x'=\frac {\mathrm dx}{\mathrm dt}</math>, <math>y'=\frac {\mathrm dy}{\mathrm dt}</math>)
:<math>x' = f(x,y)</math>
:<math>y' = g(x,y)</math>
beschrieben ist:

* Einzeichnen des ''Vektorfelds der Dynamik:'' Für ein Raster von Punkten wird die Richtung der Bewegung im Phasenraum durch Pfeile dargestellt. Folgt man nun ausgehend von einem bestimmten Startpunkt dem Pfeil, kommt man zu einem neuen Punkt, wo man dieses Vorgehen wiederholen kann. So kann man anhand des Vektorfelds zusätzlich typische Trajektorien in das Phasenraumporträt einzeichnen, die das qualitative Verhalten der zeitlichen Entwicklung einzuschätzen helfen. Beim [[Van-der-Pol-System|van-der-Pol-Oszillator]] zum Beispiel laufen alle Trajektorien auf einen [[Grenzzyklus]] zu, was sich anhand von Beispieltrajektorien innerhalb und außerhalb des Zyklus illustrieren lässt. Für einfache dynamische Systeme kann man Vektorfeld und Beispieltrajektorien oft mit der Hand einzeichnen, bei komplexeren Systemen kann dies durch Computerprogramme geschehen.

{{Anker|Nullkline}}
* Einzeichnen der ''Nullklinen:'' Eine [[Nullkline]] bezeichnet eine Kurve im Phasenraum, entlang der sich eine der dynamischen Variablen nicht ändert. Im Fall des obigen zweidimensionalen Systems ist die x-Nullkline durch die Bedingung <math>x' =f (x, y) = 0</math> und die y-Nullkline durch <math>y' = g(x, y) = 0</math> definiert. Diese Gleichungen lassen sich häufig auch dann nach einer der Variablen auflösen, wenn die Gesamtdynamik nicht analytisch integriert werden kann.

* Bestimmen von ''Fixpunkten'' und ihrer ''Stabilität:'' Als [[Kritischer Punkt (Dynamik)|Fixpunkte]] werden Zustände bezeichnet, die sich mit der Zeit nicht ändern. Solche Fixpunkte entsprechen den Kreuzungspunkten der [[Nullkline]]n im Phasenraum. Im obigen zweidimensionalen System erklärt sich das dadurch, dass an so einem Kreuzungspunkt die Bedingung <math>g(x,y) = f(x,y) = 0</math> erfüllt ist. Durch eine [[Stabilitätstheorie#Stabilitätsanalyse linearer und nichtlinearer Systeme|lineare Stabilitätsanalyse]] kann auch bestimmt werden, ob Trajektorien in der Nähe dieser Punkte angezogen oder abgestoßen werden.

{{Anker|Separatrix}}
* Finden von ''Separatrizen:'' Als ''Separatrix'' (abgeleitet von lat. ''{{lang|la|separare}}'' „trennen“) wird eine [[Kurve (Mathematik)|Kurve]] bzw. ([[Hyperfläche|Hyper]]-)[[Fläche (Mathematik)|Fläche]] bezeichnet, die Phasenraumgebiete mit unterschiedlichem (Langzeit-)Verhalten voneinander trennt.<ref>{{Literatur |Autor=Steven H. Strogatz |Titel=Nonlinear Dynamics And Chaos |Verlag=Westview Press |Datum=2000 |ISBN=978-0-7382-0453-6 |Seiten=159}}</ref> Gibt es beispielsweise zwei Fixpunkte, die Trajektorien anziehen, gibt es unter Umständen eine Separatrix, die die beiden Einzugsbereiche voneinander trennt. Mit den Orten und der Stabilität aller Fixpunkte bzw. mit dem ''Vektorfeld der Dynamik'' können in geeigneten Fällen die Separatrizen ohne weitere Berechnungen gefunden werden.

== Siehe auch ==
* [[Zustandssumme]]
* [[Zustandsraum (Mechanik)]], Erweiterung des Phasenraums um die Zeit
* Diskussion von Fixpunkten bei [[Autonome Differentialgleichung]]
* [[Impulsraum]], Unterraum des Phasenraums
* [[Ergebnisraum]], die Menge aller möglichen Ergebnisse eines Zufallsexperiments

== Literatur ==
* Y. S. Kim, W. W. Zachary (Hrsg.): ''The physics of phase space.'', Proc. First Int. Conf. Physics Phase Space, College Park, Maryland 1986, Lecture Notes in Physics 278, Springer, Berlin 1987, ISBN 3-540-17894-5.
* Cosmas K. Zachos: ''Quantum mechanics in phase space – an overview with selected papers.'' World Scientific, Singapore 2005, ISBN 978-981-238-384-6.
* V. Arnold: ''Mathematical methods of classical mechanics.'' Springer 1989.

== Weblinks ==
* [http://www.scholarpedia.org/article/State_space ''State space.''] In: ''Scholarpedia.org.'' (Englisch, inkl. Literaturangaben).

== Einzelnachweise ==
<references />

[[Kategorie:Klassische Mechanik]]
[[Kategorie:Theorie dynamischer Systeme]]
[[Kategorie:Statistische Physik]]

Phasenraum - Versionsgeschichte

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