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Die '''Impetustheorie''' ({{laS|''impetus''}} = der Schwung, das Vorwärtsdrängen) ist eine überholte Theorie mit dem Ziel, eine „dynamische“ Erklärung der Bewegung von Körpern zu liefern. Seit 1687 wurde sie ersetzt durch die [[Newtonsche Gesetze|Newtonschen Axiome]]. Die Impetustheorie ging aus der christlichen Kritik der materialistischen [[Aristoteles#Naturphilosophie|aristotelischen Bewegungslehre]] hervor. Der ''Impetus'' ist dabei eine nichtkörperliche (immaterielle) Bewegungsursache oder eine eher spirituell verstandene „Kraft“, die auf einen zu bewegenden Körper übergeht, um dessen Bewegung hervorzubringen.

Im Mittelalter bildete die Impetustheorie eine wichtige Grundlage der [[Ballistik]]. In der auf [[Isaac Newton]]s Werk aufbauenden [[Klassische Mechanik|Klassischen Mechanik]] ist der Begriff des Impetus eliminiert worden und seine Bedeutung zu Teilen in die ursachenlose [[Trägheit|Trägheitsbewegung]], den [[Impuls]] und die [[kinetische Energie]] eingeflossen.

Untersuchungen an Studienanfängern bezüglich ihres Verständnisses des Verhaltens bewegter Objekte ergaben, dass die [[intuitiv]]en Erklärungsansätze eines großen Teils der Probanden auch heute noch große Ähnlichkeit mit der Impetustheorie aufweisen.<ref>A. Caramazza, M. McCloskey, B. Green: ''Naive beliefs in "sophisticated" subjects: Misconceptions about trajectories of objects.'' In: Cognition 9 (2), 1981, S. 117–123.</ref><ref>{{Literatur | Autor=Edgar Fieberg | Titel=Das intuitive Wissen über Bewegungsgesetze: Entwicklungspsychologische Untersuchungen zum intuitiven Wissen im Handeln, Wahrnehmen und Urteilen | Verlag=Waxmann Verlag | Ort= | Jahr=1998 | ISBN=978-3-89325-646-4}}</ref>

== Geschichte ==
Die Impetustheorie wurde bereits im 6. Jahrhundert von dem [[spätantike]]n griechischen Gelehrten [[Johannes Philoponos]] diskutiert. Ein Vorläufer der Theorie wurde auch von [[Franz von Marchia]] im 14. Jahrhundert vertreten. Der französische Philosoph [[Johannes Buridan]] entwickelte die Impetustheorie bald darauf entscheidend weiter. Auch [[Galileo Galilei]] verwendete in seinen frühen Schriften und noch in den ''[[Discorsi e dimostrazioni matematiche|Discorsi]]'' eine Beschreibung von fallenden Körpern, die der Impetustheorie nahekam. Ebenso griff [[Leonardo da Vinci]] zur Beschreibung von Kreisbewegungen auf das Konzept des Kreisimpetus zurück. Newton benutzt in den ''Principia'' das Wort Impetus als eine Erscheinungsform seiner den Bewegungszustand erhaltenden Trägheit.<ref>Isaac Newton: ''Philosophiae Naturalis Principia Mathematica'' (I.B. Cohen, ed.), Berkeley: University of California Press 1999.</ref>

== Klassisches Beispiel: ballistische Probleme ==
=== Geschichte ===
[[Datei:Buridan-impetus.jpg|mini|Flugbahn einer Kanonenkugel gemäß erweiterter Impetustheorie]]
Die Impetustheorie ging wie die aristotelische Physik davon aus, dass eine Bewegung nur möglich sei, solange eine entsprechende Bewegungsursache (in heutiger Sichtweise also eine [[Kraft]]) wirke. Um einen Gegenstand in Bewegung zu halten, müsste dieser ständig durch einen anderen Körper bewegt werden. Diese Annahme machte es jedoch unmöglich, die Bewegung eines Geschosses zu erklären, da dieser nach Verlassen des Geschützes keinen Kontakt zu einem anderen festen Körper hat. In der Impetustheorie wurde dieses Problem durch die Annahme einer immateriellen ursächlichen Kraft erklärt, die dem Geschoss beim Abschuss aufgeprägt wird, nämlich der Impetus. Um die bei realen Gegenständen beobachtete stetige Verlangsamung der Bewegung zu erklären, nahm man weiterhin an, dass der Impetus hierbei stetig abnimmt. War der Impetus aufgebraucht, sollte der Körper senkrecht zu Boden fallen.

{{Mehrere Bilder
| Richtung = vertical
| Kopfzeile = Flugbahn eines Geschosses
| Breite = 200
| center = 1
| Bild1 = Impetustheorie-avicenna.svg
| Untertitel1 = nach Avicenna
| Bild2 = Theory of impetus.svg
| Untertitel2 = nach [[Albert von Rickmersdorf]]
}}
Laut Beschreibung des persischen Philosophen [[Avicenna]] im 11. Jahrhundert bewegt sich ein Geschoss nach Verlassen des Geschützes so lange geradlinig in Abschussrichtung, bis sein anfänglicher Impetus vollständig verbraucht ist (A→B). Danach soll der Körper für einen kurzen Augenblick im Punkt B zum Stillstand kommen, um anschließend durch seine natürliche Schwere einen Impetus in Abwärtsrichtung zu erfahren, wodurch dieser senkrecht nach unten fällt (B→C).

Der [[Scholastik]]er [[Albert von Rickmersdorf]] schlug im 14. Jahrhundert eine etwas genauere Beschreibung der Flugbahn vor. Er teilte die Bewegung in drei Phasen ein. Anfangs sei der Impetus so hoch, dass er die natürliche Schwere des Körpers überwiege. Der Körper bewege sich auf einer Geraden (A→B). Mit abnehmenden Impetus steige der Einfluss der Schwere und das Geschoss beschreibe einen Bogen (B→C). Ist der Impetus verbraucht, falle das Projektil senkrecht zu Boden (C→D).

Spätestens mit [[Pierre Gassendi]]s Formulierung des Trägheitsprinzips und den von ihm durchgeführten [[Pierre Gassendi#Experimentell-naturwissenschaftliche Leistungen|Experimenten]] im 17. Jahrhundert wurde die Gültigkeit der Impetustheorie widerlegt.

=== Tatsächliche Flugbahn ===
Ohne Berücksichtigung der Luftkräfte auf ein frei fliegendes Objekt ([[Luftreibung#Reibungswiderstand_.28Flächenwiderstand.29|Oberflächenreibung]], [[Luftreibung#Druckwiderstand_.28Formwiderstand.29|Formwiderstand]], [[aerodynamischer Auftrieb|aerodynamischer Auf- oder Abtrieb]]), ist die Flugbahn eine [[Wurfparabel]]. Bei langsamen Objekten bleibt die Parabelform auch bei Berücksichtigung der Luftkräfte weitgehend erhalten (Beispiel: Wurf eines Tennisballs von einer Hand in die andere). Fast alle Wirkungen der Luft auf die Bewegung wachsen (annähernd) quadratisch mit der Fluggeschwindigkeit, so dass auch die Gesamtkraft der Luft quadratisch mit der Geschwindigkeit zunimmt. Bei hohen Geschwindigkeiten geht also aufgrund des deutlich höheren Luftwiderstands mehr [[kinetische Energie]] verloren als bei niedrigen Geschwindigkeiten. Folglich kann weniger Energie in [[Potentielle Energie|potenzielle Energie]] umgewandelt werden, weswegen eine geringe maximale Höhe erreicht wird.

Dieser Umstand hat Auswirkungen auf die Gestaltung der optimalen Flugbahn beziehungsweise des [[Abschusswinkel]]s eines Geschosses. Schnelle Objekte, wie beispielsweise [[Kanonenkugel]]n, ein abgeschlagener Golfball, ein geworfener [[Speer]] oder Diskus oder die Tropfen eines Druckwasserstrahls, bewegen sich auf Flugbahnen, wie sie ähnlich der Impetustheorie zu erwarten sind. So wird die maximale [[Schussweite|Weite]] nicht bei einem Abschusswinkel von 45° erreicht, wie er für Geschosse ohne Luftkräfte errechnet werden kann, sondern bei kleineren Winkeln. Dieser Abschusswinkel ist umso kleiner, je höher die [[Anfangsgeschwindigkeit|Abschussgeschwindigkeit]] und je kleiner die Masse des Objekts im Verhältnis zu dessen Stirnfläche in Bewegungsrichtung ist. Insofern liefert die Impetustheorie – wiewohl sachlich nicht richtig – eine einigermaßen brauchbare Näherung für eine Flugbahn, die mit bloßem Auge oder einfachen Flugbahnaufzeichnungen (z. B. eine Feuchtigkeitslinie an einer senkrechten Wand) beobachtet werden kann.

== Literatur ==
* Michael McCloskey: ''Impetustheorie und Intuition in der Physik.'' In: Spektrum der Wissenschaft: ''Newtons Universum'', Heidelberg 1990, ISBN 3-89330-750-8, S. 18.
* [[Klaus Hentschel]]: Zur Begriffs- und Problemgeschichte von 'Impetus', in Hamid Reza Yousefi und Christiane Dick (Hrsg.) ''Das Wagnis des Neuen. Kontexte und Restriktionen der Wissenschaft'', Nordhausen: Bautz 2009, S. 479–499.
* [[Michael Wolff (Philosoph)|Michael Wolff]]: ''Geschichte der Impetustheorie. Untersuchungen zum Ursprung der klassischen Mechanik''. Frankfurt: Suhrkamp, 1978.
* [[Anneliese Maier]]: ''Die Impetustheorie der Scholastik'', Wien: Anton Schroll & Co., 1940.

== Einzelnachweise ==
<references />

[[Kategorie:Überholte Theorie (Physik)]]
[[Kategorie:Klassische Mechanik]]

Impetustheorie - Versionsgeschichte

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