https://wiki-de.moshellshocker.dns64.de/index.php?action=history&feed=atom&title=Escapelinie 2026-06-09T17:35:46Z Versionsgeschichte dieser Seite in Wikipedia (Deutsch) – Lokale Kopie MediaWiki 1.43.8 https://wiki-de.moshellshocker.dns64.de/index.php?title=Escapelinie&diff=1498892&oldid=prev 2024-01-18T00:42:27Z

<p></p> <p><b>Neue Seite</b></p><div>&#039;&#039;&#039;Escapelinien&#039;&#039;&#039; oder &#039;&#039;&#039;Escape-Peaks&#039;&#039;&#039; sind unechte [[Spektrallinie]]n, die bei der [[Röntgenspektroskopie|Röntgen-]] und [[Gammaspektroskopie]] auftreten und z.&amp;nbsp;B. die Anwesenheit nicht vorhandener [[Radionuklid]]e in der gemessenen Probe vortäuschen können.<br /> <br /> Der Name (engl. &#039;&#039;to escape&#039;&#039;, entkommen) weist auf die Entstehung dieser Linien hin: es handelt sich um Detektionsereignisse, bei denen nicht die gesamte Energie des [[Photon]]s im [[Strahlungsdetektor]] umgesetzt wird, sondern ein bestimmter, immer gleich großer Teil der Energie den Detektor wieder verlässt. Dadurch wird im [[Frequenzspektrum|Spektrum]] ein zusätzlicher [[Peak]], ein Abbild (eine Art verkleinertes [[Geisterbild]]) des eigentlichen [[Gammaspektroskopie|Fotopeaks]], bei entsprechend geringerer Energie sichtbar.<br /> <br /> == Ursachen ==<br /> === Röntgenfluoreszenz ===<br /> Röntgenfluoreszenz als Ursache von Escapelinien ist am wahrscheinlichsten, wenn die Energie &#039;&#039;E&#039;&#039; der einfallenden Photonen nicht zu hoch über dem Bereich der K-Linien des Detektormaterials liegt, d.&amp;nbsp;h. etwa zwischen 10 und 100 [[Elektronvolt|keV]]. Die Leerstelle, die in der K-Schale (selten in höheren Schalen) durch [[Photoionisation]] entstanden ist, wird unter Aussendung eines Röntgenphotons aus den oberen Schalen neu besetzt. Verlässt dieses Röntgenphoton das Detektormaterial, führt es z.&amp;nbsp;B. die Energie &#039;&#039;E&#039;&#039;&lt;sub&gt;K&lt;/sub&gt; eines &lt;math&gt;K_\alpha&lt;/math&gt;-Quants mit sich. Die kinetische Energie des Elektrons wird dagegen in Stößen im Detektor umgesetzt, und auch die weiteren, energieärmeren Photonen, die beim &quot;Nachrücken&quot; von Elektronen der höheren Schalen entstehen, haben nur eine geringe Entkommwahrscheinlichkeit. Daher bildet sich außer dem Photopeak bei der Energie &#039;&#039;E&#039;&#039; ein Escapepeak bei &#039;&#039;E&#039;&#039;−&#039;&#039;E&#039;&#039;&lt;sub&gt;K&lt;/sub&gt;.<br /> <br /> Röntgen-Escapelinien von anderen Energieniveaus (&lt;math&gt;K_\beta&lt;/math&gt; etc.) sind entsprechend den Wahrscheinlichkeiten dieser Übergänge seltener.<br /> <br /> === Paarbildung ===<br /> [[Datei:Am-Be-SourceSpectrum.jpg|mini|Beispiel: Gammaspektrum einer Am-Be-Neutronenquelle, aufgenommen mit einem Szintillationsdetektor.]]<br /> Liegt die Energie des einfallenden Photons über der Ruheenergie zweier [[Elektron]]en (1022 keV), kann es im Detektor zur [[Paarbildung (Physik)|Paarbildung]] kommen. Das entstandene Positron wird im Detektormaterial eingefangen und bildet ein [[Positronium]], das anschließend in zwei Photonen von je 511&amp;nbsp;keV [[Annihilation|zerstrahlt]]. Sofern eines oder beide dieser Photonen den Detektor verlassen können – umso leichter, je kleiner der Detektorkristall ist – bilden sich außer dem Fotopeak (&#039;&#039;full energy peak&#039;&#039;, FEP) der Energie &#039;&#039;E&#039;&#039; Escapelinien bei &#039;&#039;E&#039;&#039; – 511 keV (&#039;&#039;single escape peak&#039;&#039;) und &#039;&#039;E&#039;&#039; – 1022 keV (&#039;&#039;double escape peak&#039;&#039;).<br /> <br /> Im abgebildeten Gammaspektrum gibt es eine Komponente mit der Energie 4,4&amp;nbsp;MeV. Single- und Double-Escapelinien zu diesem FEP sind deutlich erkennbar.<br /> <br /> [[Kategorie:Kernphysik]]</div>

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