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2024-05-25T12:34:44Z

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Ein '''Babinet-Kompensator''' (nach dem französischen Physiker [[Jacques Babinet]]) ist eine hauptsächlich in der [[Mikroskopie]] verwendete [[Optik|optische]] Komponente, die eine stufenlos einstellbare [[Phasenverschiebung]] zwischen verschiedenen [[Polarisation#Polarisation elektromagnetischer Wellen|polarisierten]] Komponenten von Licht einführt. Dies ist der wesentliche Vorteil gegenüber [[Lambda-Plättchen]], die eine feste Phasenverschiebung (z. B. <math>\lambda/4</math>) bewirken.<ref name="Hecht2005">{{Literatur | Autor = [[Eugene Hecht]] | Titel = Optik | Verlag = Oldenbourg| Jahr = 2005 | ISBN = 978-3-486-27359-5|Seiten=574ff|Online=[https://archive.org/details/1998-book-hecht-optics-3rd-optimized-2/page/351/mode/2up?q=Babinet&view=theater engl. Ausgabe, S. 351]}}</ref>

== Aufbau und Funktionsweise ==
[[Datei:Babinet-Soleil.png|mini|Babinet-Kompensator]]
Der Babinet-Kompensator besteht aus zwei [[Keil]]en [[Doppelbrechung|doppelbrechenden]] Materials (z. B. [[Kalkspat]]), deren [[Optische Achse (Kristalloptik)|(kristall)optische Achsen]] senkrecht zueinander angeordnet sind. Die verschieden polarisierten Komponenten des einfallenden Lichts werden in den beiden Keilen verschieden verzögert. Verschiebt man die beiden Keile gegeneinander, so wird die [[optische Weglänge]] im doppelbrechenden Material und damit auch die Phasenverschiebung zwischen [[Ordentlicher Strahl|ordentlichem]] und [[Außerordentlicher Strahl|außerordentlichem Strahl]] verändert. Im Gegensatz zum [[Wollaston-Prisma]], das nach demselben Prinzip funktioniert, hat der Babinet-Kompensator so kleine Keilwinkel (etwa 2,5°), dass die räumliche Verschiebung zwischen den jeweils ordentlichen und außerordentlichen Strahlen keine Rolle spielt.

Die Phasenverschiebung <math>\Delta\varphi</math> ergibt sich aus den Dicken <math>d_1</math> und <math>d_2</math> der Keile und den [[Brechungsindex|Brechungsindizes]] für ordentlichen und außerordentlichen Strahl <math>n_{o}</math> und <math>n_{ao}</math>:

<math>\Delta\varphi=\frac{2\pi}{\lambda}(d_1-d_2)(n_{o}-n_{ao})</math>

Ein Babinet-Kompensator ist wegen der veränderbaren effektiven Dicke (<math>d_1-d_2</math>) für verschiedene Wellenlängen <math>\lambda</math> einsetzbar, während Lambda-Plättchen streng genommen nur für eine Wellenlänge die exakte Phasenverschiebung liefern, da deren Dicke <math>d</math> fest ist.

== Literatur ==
* {{Literatur |Autor=Max Born |Titel=Optik |Verlag=Springer |Datum=1973 |Fundstelle=Kapitel 6, S. 244 |Online=https://link.springer.com/content/pdf/10.1007/978-3-642-61980-9_6 |Format=pdf |ISBN=978-3-642-61980-9}}

== Einzelnachweise ==
<references/>

[[Kategorie:Lichtmikroskop-Komponente]]
[[Kategorie:Physikalisches Prinzip eines Optischen Bauteils]]

Babinet-Kompensator - Versionsgeschichte

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